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Dos osciladores acoplados

Experiencia en el aula

pendulos.gif (2657 bytes)Una experiencia con osciladores acoplados que se realiza en el aula suele sorprender a los estudiantes. Consiste en una cuerda que se sujeta por sus extremos situados a la misma altura. Se atan dos péndulos iguales, a dos puntos simétricos de la cuerda, tal como se indica en la figura. Se desplaza uno de los péndulos, por ejemplo el de color rojo, de su posición de equilibrio y se suelta.

El péndulo empieza a oscilar pero su amplitud disminuye con el tiempo, el otro péndulo de color azul que estaba inicialmente en reposo, empieza a oscilar con una amplitud que aumenta.

Al cabo de un cierto tiempo, el péndulo rojo se para momentáneamente, y el péndulo azul oscila con la máxima amplitud. Luego, se cambian los papeles, el péndulo azul disminuye su amplitud con el tiempo, y el péndulo rojo va aumentando su amplitud.

Se analiza la situación desde el punto de vista energético, cómo la energía fluye de un péndulo al otro a través del acoplamiento. Si el acoplamiento es débil, como es éste el caso, la suma total de las energías de los dos péndulos debe ser constante.

Ecuaciones del movimiento

Para estudiar un sistema formado por dos osciladores acoplados, vamos a tomar como modelo el sistema formado por dos partículas iguales de masa m situadas en los extremos de dos muelles de idéntica constante elástica k. El acoplamiento se efectúa uniendo las dos partículas mediante un muelle de constante kc, tal como se puede ver en la figura.

Llamemos x1 y x2 a los desplazamientos de cada una de las partículas a partir de su posición de equilibrio, medidos como positivos cuando están a la derecha. El muelle de la izquierda se ha estirado x1, el de la derecha se ha comprimido x2 y el central se ha deformado x2-x1. Las fuerzas sobre cada una de las partículas se indican en la figura.

El muelle central ejerce fuerzas iguales y de sentido contrario sobre cada una de las partículas.

Aplicamos la segunda ley de Newton a cada una de las partículas, y escribimos las ecuaciones del movimiento en forma de ecuaciones diferenciales de segundo orden

m d 2 x 1 d t 2 =k x 1 + k c ( x 2 x 1 ) m d 2 x 2 d t 2 =k x 2 k c ( x 2 x 1 )

Sumando y restando las dos ecuaciones diferenciales tenemos, la ecuación diferencial de un  MAS.

d 2 ( x 1 + x 2 ) d t 2 + k m ( x 1 + x 2 )=0 d 2 ( x 1 x 2 ) d t 2 + k+2 k c m ( x 1 x 2 )=0

Dos movimientos armónicos simples de frecuencias

ω a 2 = k m ω b 2 = k+2 k c m

Las soluciones de estas dos ecuaciones, son respectivamente

Ψa=x1+x2=Ψ0a sin(ωat+φa)

Ψb=x1-x2=Ψ0b sin(ωbt+φb)

Donde las amplitudes Ψ0a y Ψ0b y las fases iniciales φa y φb están determinadas por las condiciones iniciales: posición inicial y velocidad inicial de cada una de las partículas.

Despejando x1 y x2 de las dos ecuaciones anteriores tenemos

x 1 =( Ψ 0a sin( ω a t+ ϕ a )+ Ψ 0b sin( ω b t+ ϕ b ) )/2 x 2 =( Ψ 0a sin( ω a t+ ϕ a ) Ψ 0b sin( ω b t+ ϕ a ) )/2

El movimiento general de dos osciladores acoplados puede considerarse como la superposición de dos modos normales de oscilación de frecuencias angulares ωa y ωb.

Condiciones iniciales

En el instante t=0, las posiciones iniciales de las partículas son respectivamente x01 y x02. Las velocidades iniciales son cero.

Las ecuaciones se transforman después de algunas operaciones en

x 1 = x 01 + x 02 2 cos( ω a t)+ x 01 x 02 2 cos( ω b t) x 2 = x 01 + x 02 2 cos( ω a t) x 01 x 02 2 cos( ω b t)

Modos normales de vibración

El primer modo normal de vibración de frecuencia ωa se obtiene cuando los dos osciladores se mueven en fase x01 es igual a x02. El muelle central no sufre ninguna deformación y por tanto, no ejerce ninguna fuerza sobre las partículas, las cuales se mueven como si no estuvieran acopladas.

x 1 = x 01 cos( ω a t) x 2 = x 01 cos( ω a t)

El segundo modo normal de frecuencia ωb se obtiene cuando los dos osciladores se mueven en oposición de fase x01 =- x02. Las ecuaciones del movimiento de cada oscilador se reducen a las siguientes.

x 1 = x 01 cos( ω b t) x 2 = x 01 cos( ω b t)

Simulación de la experiencia en el aula

Supongamos que x02 es cero, tal como se hace en la demostración de aula. Las ecuaciones del movimiento de las partículas se pueden escribir de forma más simple usando las relaciones trigonométricas cosA+cosB y cosA-cosB.

x 1 = x 01 cos ω a ω b 2 tcos ω a + ω b 2 t x 2 = x 01 sin ω a ω b 2 tsin ω a + ω b 2 t

Cuando la amplitud de un oscilador varía con el tiempo, se denomina amplitud modulada. La amplitud del primer oscilador x01 cos(ωab )/2 es una función coseno que está adelantada π/2 respecto de la amplitud modulada del segundo oscilador, que es una función seno. Debido a la diferencia de fase entre las dos amplitudes modulantes hay un intercambio de energía entre los dos osciladores. Durante un cuarto de periodo modulante, la amplitud de un oscilador disminuye y la del otro aumenta, dando lugar a una transferencia de energía del primero al segundo. Durante el siguiente cuarto de periodo, la situación se invierte y la energía fluye en dirección opuesta. El proceso se repite continuamente.

Estudio energético

Calculemos la energía total del sistema, la suma de las energías cinética y potencial. Tenemos la energía cinética de cada una de las partículas, la energía potencial elástica del muelle izquierdo que se deforma x1, del muelle derecho que se deforma x2, y del muelle central que se deforma x2-x1.

E= E k + E p = 1 2 m v 1 2 + 1 2 m v 1 2 + 1 2 k x 1 2 + 1 2 k x 2 2 + 1 2 k c ( x 2 x 1 ) 2 E=( 1 2 m v 1 2 + 1 2 (k+ k c ) x 1 2 )+( 1 2 m v 2 2 + 1 2 (k+ k c ) x 2 2 ) k c x 1 x 2

Una vez agrupados los términos, el primer paréntesis depende solamente de x1, y puede llamarse energía del primer oscilador, el segundo término depende solamente de x2, y puede llamarse energía del segundo oscilador. El último término, que depende de x1 y x2 se denomina energía de acoplamiento o de interacción. Este término es el que describe el intercambio de energía entre los dos osciladores.

Actividades

Se introduce:

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Modos normales de vibración

Simulación de la práctica de aula

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